МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА. ТЕПЛОВЫЕ ЯВЛЕНИЯ. физика

МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА. ТЕПЛОВЫЕ ЯВЛЕНИЯ.
ОПЫТНОЕ ОБОСНОВАНИЕ ОСНОВНЫХ ПОЛОЖЕНИЙ МКТ:
Молекулярно-кинетическая теория – учение о строении и свойствах вещества, исполь-зующее представление о существовании атомов и молекул как наименьших частиц химического вещества. В основе МКТ лежат три строго доказанных с помощью опытов утверждения:
- Вещество со-стоит из час-тиц – атомов и молекул, между кото-рыми сущест-вуют проме-жутки;
- Эти частицы находятся в хаотическом движении, на скорость ко-торого влияет температура;
- Частицы взаи-модействуют друг с другом.
То, что вещество дей-ствительно состоит из молекул, можно доказать, определив их размеры.: Капля масла расплывается по поверхности воды, образуя слой, толщина которого равна диаметру молекулы. Капля объемом 1 мм3 не может расплыться больше, чем на 0,6 м2:

Существуют также дру-гие способы доказательства существо-вания молекул, но перечислять их нет необходимости: современные приборы (электронный микроскоп, ионный проектор) позволяют видеть отдельные атомы и молекулы.
Силы взаимодействия молекул. а) взаимодействие имеет электромагнитный характер; б) силы короткодействующие, обнаруживаются на расстояниях, сопоставимых с размерами молекул; в) существует такое расстояние, когда силы притяжения и отталкивания равны (R0), если R>R0, тогда преобладают силы притяжения, если R Действие сил молеку-лярного притяжения обнаруживается в опыте со свинцовыми цилиндрами, слипающимися после очистки их поверхностей.
Молекулы и атомы в твердом теле совершают беспорядоч-ные колебания относительно положе-ний, в которых силы притяжения и отталкивания со стороны соседних атомов уравновешены. В жидкости молекулы не только колеблются около положения равновесия, но и совершают перескоки из одного положения равновесия в соседнее, эти перескоки молекул являются причиной текучести жидкости, ее способности принимать форму сосуда. В газах обычно расстоя-ния между атомами и молекулами в среднем значительно больше размеров молекул; силы отталкивания на боль-ших расстояниях не действуют, поэтому газы легко сжимаются; практически отсутствуют между молекулами газа и силы притяжения, поэтому газы обладают свойством неограниченно расширяться.
МАССА И РАЗМЕР МОЛЕКУЛ. ПОСТОЯННАЯ АВОГАДРО:
Любое вещество состо-ит из частиц, поэтому количество вещества принято считать пропорцио-нальным числу частиц. Единицей количества вещества является моль. Моль равен количеству вещества системы, содержащей столько же частиц, сколько содержится атомов в 0,012 кг углерода.
Отношение числа мо-лекул к количеству вещества называется постоянной Авогадро:

Постоянная Авогадро равна . Она показывает, сколько атомов или молекул содержится в одном моле вещества.
Количество вещества можно найти как отношение числа атомов или молекул вещества к посто-янной Авогадро:

Молярной массой назы-вается величина, равная отношению массы вещества к количеству вещества:

Молярную массу мож-но выразить через массу молекулы:

Для определения массы молекул нужно разделить массу вещест-ва на число молекул в нем:

БРОУНОВСКОЕ ДВИЖЕНИЕ:
Броуновское движение – тепловое движение взвешенных в газе или жидкости частиц. Английский ботаник Роберт Броун (1773 – 1858) в 1827 году обнаружил беспорядочное движение видимых в микроскоп твердых частиц, находящихся в жидко-сти. Это явление было названо броунов-ским движением. Это движение не прекращается; с увеличением темпера-туры его интенсивность растет. Бро-уновское движение – результат флук-туации давления (заметного отклонения от средней величины).
Причина броуновского движения частицы заключается в том, что удары молекул жидкости о частицу не компенсируют друг друга.
ИДЕАЛЬНЫЙ ГАЗ:
У разреженного газа расстояние между молекулами во много раз превышает их размеры. В этом случае взаимодействие между молеку-лами пренебрежимо мало и кинетиче-ская энергия молекул много больше потенциальной энергии их взаимодейст-вия.
Для объяснения свойств вещества в газообразном состоянии вместо реального газа используется его физическая модель - идеальный газ. В модели предполагает-ся:
- расстояние между молеку-лами чуть больше их диаметра;
- молекулы – упругие шари-ки;
- между молеку-лами не дейст-вуют силы притяжения;
- при соударе-нии молекул друг с другом и со стенками сосуда дейст-вуют силы от-талкивают;
- движения мо-лекул подчиня-ется законам механики.
ОСНОВНОЕ УРАВНЕНИЕ МКТ ИДЕАЛЬНОГО ГАЗА:
Основное уравнение МКТ позволяет вычислить давление газа, если известны масса молекулы, среднее значение квадрата скорости и концентрация молекул.
Давление идеального газа заключается в том, что молекулы при столкновениях со стенками сосуда взаимодействуют с ними по законам механики как упругие тела. При столкновении молекулы со стенкой сосуда проекция скорости vx вектора скорости на ось OX, перпендикулярную стенке, изменяет свой знак на противо-положный, но остается постоянной по модулю. Поэтому в результате столкно-вений молекулы со стенкой проекция ее импульса на ось OX изменяется от mv1x=-mvx до mv2x=mvx. Изменение импульса молекулы при столкновении со стенкой вызывает сила F1, действую-щая на нее со стороны стенки. Измене-ние импульса молекулы равно импульсу этой силы:

Во время столкновения, согласно третьему закону Ньютона, молекула действует на стенку с силой F2, равной по модулю силе F1 и направ-ленной противоположно.
Молекул много, и каж-дая передает стенке при столкновении такой же импульс. За секунду они передают импульс , где z – число столкновений всех молекул со стенкой, которое пропорционально концентрации молекул в газе, скорости молекул и площади поверхности стенки: . К стенке движется только половина молекул, остальные движутся в обратную сторону: . Тогда полный импульс, переданный стенке за 1 секунду: . Согласно второму закону Ньютона изменение импульса тела за единицу времени равно действующей на него силе:

Учитывая, что не все молекулы имеют одинаковую скорость, сила, действующая на стенку будет пропорциональна среднему квадрату скорости. Так как молекулы движутся во всех направлениях, средние значения квадратов проекций скорости равны. Следовательно, средний квадрат проекции скорости: ; . Тогда давление газа на стенку сосуда равно:
- основное уравнение МКТ.
Обозначив среднее зна-чение кинетической энергии поступа-тельного движения молекул идеального газа:
, получим

ТЕМПЕРАТУРА И ЕЕ ИЗМЕРЕНИЕ:
Основное уравнение МКТ для идеального газа устанавливает связь легко измеряемого макроскопиче-ского параметра – давления – с такими микроскопическими параметрами газа, как средняя кинетическая энергия и концентрация молекул. Но, измерив только давление, мы не можем узнать ни среднее значение кинетической энергии молекул в отдельности, ни их концентрацию. Следовательно, для нахождения микроскопических пара-метров газа нужны измерения еще какой-то физической величины, связанной со средней кинетической энергией молекул. Такой величиной является температура.
Любое макроскопиче-ское тело или группа макроскопических тел при неизменных внешних условиях самопроизвольно переходит в состояние теплового равновесия. Тепловое равно-весие – это такое состояние, при котором все макроскопические пара-метры сколь угодно долго остаются неизменными.
Температура характе-ризует состояние теплового равновесия системы тел: все тела системы, находящиеся друг с другом в тепловом равновесии, имеют одну и ту же температуру.
Для измерения темпе-ратуры можно воспользоваться измене-нием любой макроскопической величи-ны в зависимости от температуры: объема, давления, электрического сопротивления и т.д.
Чаще всего на практике используют зависимость объема жидкости (ртути или спирта) от темпе-ратуры. При градуировке термометра обычно за начало отсчета (0) принима-ют температуру тающего льда; второй постоянной точкой (100) считают температуру кипения воды при нор-мальном атмосферном давлении (шкала Цельсия). Так как различные жидкости расширяются при нагревании неодина-ково, то установленная таким образом шкала будет до некоторой степени зависеть от свойств данной жидкости. Конечно, 0 и 100?С будут совпадать у всех термометров, но 50?С совпадать не будут.
В отличие от жидко-стей все разреженные газы расширяются при нагревании одинаково и одинаково меняют свое давление при изменении температуры. Поэтому в физике для установления рациональной темпера-турной шкалы используют изменение давления определенного количества разреженного газа при постоянном объеме или изменение объема газа при постоянном давлении. Такую шкалу иногда называют идеальной газовой шкалой температур.
При тепловом равнове-сии средняя кинетическая энергия поступательного движения молекул всех газов одинакова. Давление прямо пропорционально средней кинетической энергии поступательного движения молекул: . При тепловом равновесии, если давление газа данной массы и его объем фиксиро-ваны, средняя кинетическая энергия молекул газа должна иметь строго определенное значение, как и темпера-тура. Т.к. , то , или .
Обозначим . Величина растет с повышением температуры и ни от чего, кроме температуры не зависит. Следовательно, ее можно считать естественной мерой температуры.
АБСОЛЮТНАЯ ТЕМПЕРАТУРНАЯ ШКАЛА:
Будем считать величи-ну , измеряемую в энергетических единицах, прямо пропорциональной температуре , выражаемой в градусах: , где - коэффициент пропорциональности. Коэффициент , в честь австрийского физика Л. Больцмана называется постоянной Больцмана.
Следовательно, . Температура, определяемая этой формулой, не может быть отрицательной. Следовательно, наименьшим возможным значением температуры является 0, если давление или объем равны нулю.
Предельную темпера-туру, при которой давление идеального газа обращается в нуль при фиксиро-ванном объеме или объем идеального газа стремится к нулю при неизменном давлении, называют абсолютным нулем температуры.
Английский ученый У. Кельвин ввел абсолютную шкалу температур. Нулевая температура по шкале Кельвина соответствует абсо-лютному нулю, а каждая единица температуры по этой шкале равна градусу по шкале Цельсия. Единица абсолютной температуры в СИ называ-ется Кельвином.
. Следовательно, абсолютная темпера-тура есть мера средней кинетической энергии движения молекул.

СКОРОСТЬ МОЛЕКУЛ ГАЗА:
Зная абсолютную тем-пературу, можно найти среднюю кинетическую энергию молекул газа, а , следовательно, и средний квадрат их скорости.

Квадратный корень из этой величины называется средней квадратичной скоростью:
Опыты по определению скоростей молекул доказали справедли-вость этой формулы. Одни из опытов был предложен О. Штерном в 1920 году.
УРАВНЕНИЕ СОСТОЯНИЯ ИДЕАЛЬНОГО ГАЗА (УРАВНЕНИЕ МЕНДЕЛЕЕВА – КЛАПЕЙРО-НА). УНИВЕРСАЛЬНАЯ ГАЗОВАЯ ПОСТОЯН-НАЯ:
На основе зависимости давления газа от концентрации его молекул и температуры можно получить уравнение, связывающее все три макроскопических параметра: давление, объем и температуру - характеризую-щие состояние данной массы достаточ-но разреженного газа. Это уравнение называют уравнением состояния идеального газа.

, где - универсальная газовая постоянная

для данной массы газа, следовательно
- уравнение Клапейрона.
ИЗОТЕРМИЧЕСКИЙ, ИЗОХОРНЫЙ И ИЗОБАР-НЫЙ ПРОЦЕССЫ:
Количественные зави-симости между двумя параметрами газа при фиксированном значении третьего параметра называют газовыми закона-ми. А процессы, протекающие при неизменном значении одного из параметров, - изопроцессами.
Изотермический про-цесс – процесс изменения состояния термодинамической системы макроско-пических тел при постоянной темпера-туре.
при
Для газа данной массы произведение давления газа на его объем постоянно, если температура газа не меняется. – закон Бойля - Мариотта.
Изохорный процесс - процесс изменения состояния термоди-намической системы макроскопических тел при постоянном объеме.
при
Для газа данной массы отношение давления к температуре постоянно, если объем газа не меняет-ся. – закон Шарля.
Изобарный процесс - процесс изменения состояния термоди-намической системы макроскопических тел при постоянном давлении.
при
Для газа данной массы отношение объема к температуре постоянно, если давление газа не меняется. – закон Гей-Люссака.

ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ:
Внутренняя энергия макроскопического тела равна сумме кинетических энергий беспорядочного движения всех молекул (или атомов) относительно центров масс тела и потенциальных энергий взаимодействия всех молекул друг с другом (но не с молекулами других тел).
При любых процессах в изолированной термодинамической системе внутренняя энергия остается неизменной.
Внутренняя энергия идеального газа.
Для вычисления внут-ренней энергии идеального одноатом-ного газа массой нужно умножить среднюю кинетическую энергию одного атома на число атомов . Учиты-вая, что , получим значение внутренней энергии идеально-го газа:

Если идеальный газ со-стоит из более сложных молекул, чем одноатомный, то его внутренняя энергия равна сумме поступательного и вращательного движения молекул.
Для двухатомного газа:
Для многоатомного га-за:
У реальных газов, жид-костей и твердых тел средняя потенци-альная энергия взаимодействия молекул не равна нулю. Для газов она много меньше средней кинетической энергии молекул, но для твердых тел и жидко-стей она сравнима с ней. Средняя потенциальная энергия взаимодействия молекул зависит от объема вещества, так как при изменении объема меняется среднее расстояние между молекулами. Следовательно, внутренняя энергия в термодинамике в общем случае наряду с температурой зависит и от объема.
КОЛИЧЕСТВО ТЕПЛОТЫ:
Процесс передачи энер-гии от одного тела к другому без совершения работы называется тепло-обменом или теплопередачей. Теплооб-мен происходит между телами, имею-щими разную температуру. При установлении контакта между телами с различными температурами происходит передача части внутренней энергии от тела с более высокой температурой к телу, у которого температура ниже. Энергия, переданная телу в результате теплообмена, называется количеством теплоты.
УДЕЛЬНАЯ ТЕПЛОЕМКОСТЬ ВЕЩЕСТВА:
Если процесс теплопе-редачи не сопровождается работой, то на основании первого закона термоди-намики количество теплоты равно изменению внутренней энергии тела: .
Средняя энергия бес-порядочного поступательного движения молекул пропорциональна абсолютной температуре. Изменение внутренней энергии тела равно алгебраической сумме изменений энергии всех атомов или молекул, число которых пропор-ционально массе тела, поэтому измене-ние внутренней энергии и, следователь-но, количество теплоты пропорциональ-но массе и изменению температуры:

Коэффициент пропор-циональности в этом уравнении называ-ется удельной теплоемкостью вещест-ва. Удельная теплоемкость показывает, какое количество теплоты необходимо для нагревания 1 кг вещества на 1 К.
РАБОТА В ТЕРМОДИНАМИКЕ:
В механике работа оп-ределяется как произведение модулей силы и перемещения и косинуса угла между ними. Работа совершается при действии силы на движущееся тело и равна изменению его кинетической энергии.
В термодинамике дви-жение тела как целого не рассматрива-ется, речь идет о перемещении частей макроскопического тела относительно друг друга. В результате меняется объем тела, а его скорость остается равной нулю. Работа в термодинамике опреде-ляется так же, как и в механике, но равна изменению не кинетической энергии тела, а его внутренней энергии.
При совершении рабо-ты (сжатии или расширении) изменяется внутренняя энергия газа. Причина этого состоит в следующем: при упругих соударениях молекул газа с движущимся поршнем изменяется их кинетическая энергия.
Вычислим работу газа при расширении. Газ действует на поршень с силой , где - давление газа, а - площадь поверхности поршня. При расшире-нии газа поршень смещается в направ-лении силы на малое расстояние . Если расстояние мало, то давление газа можно считать постоян-ным. Работа газа равна:
, где - изменение объема газа.
В процессе расширения газа совершает положительную работу, так как направление силы и перемеще-ния совпадают. В процессе расширения газ отдает энергию окружающим телам.
Работа, совершаемая внешними телами над газом, отличается от работы газа только знаком , так как сила , действующая на газ, противоположна силе , с которой газ действует на поршень, и равна ей по модулю (третий закон Ньютона); а перемещение остается тем же самым. Поэтому работа внешних сил равна:
.
ПЕРВЫЙ ЗАКОН ТЕРМОДИНАМИКИ:
Первый закон термоди-намики является законом сохранения энергии, распространенным на тепловые явления. Закон сохранения энергии: энергия в природе не возникает из ничего и не исчезает: количество энергии неизменно, она только перехо-дит из одной формы в другую.
В термодинамике рас-сматриваются тела, положение центра тяжести которых практически не меняется. Механическая энергия таких тел остается постоянной, а изменяться может лишь внутренняя энергия.
Внутренняя энергия может изменяться двумя способами: теплопередачей и совершением работы. В общем случае внутренняя энергия изменяется как за счет теплопередачи, так и за счет совершения работы. Первый закон термодинамики формули-руется именно для таких общих случаев:
Изменение внутренней энергии системы при переходе ее из одного состояния в другое равно сумме работы внешних сил и количества теплоты, переданного системе:

Если система изолиро-вана, то над ней не совершается работа и она не обменивается теплотой с окружающими телами. Согласно первому закону термодинамики внут-ренняя энергия изолированной системы остается неизменной.
Учитывая, что , первый закон термо-динамики можно записать так:

Количество теплоты, переданное системе, идет на изменение ее внутренней энергии и на совершение системой работы над внешними телами.
Второй закон термоди-намики: невозможно перевести теплоту от более холодной системы к более горячей при отсутствии других одновременных изменений в обеих системах или в окружающих телах.
ПРИМЕНЕНИЕ ПЕРВОГО ЗАКОНА ТЕРМОДИНА-МИКИ К ИЗОПРОЦЕССАМ:
При изохорном про-цессе объем газа не меняется и поэтому работа газа равна нулю. Изменение внутренней энергии равно количеству переданной теплоты:

При изотермическом процессе внутренняя энергия идеально-го газа не меняется. Все переданное газу количество теплоты идет на совершение работы:

При изобарном процессе передаваемое газу количество теплоты идет на изменение его внутрен-ней энергии и на совершение работы при постоянном давлении.
АДИАБАТНЫЙ ПРОЦЕСС:
Адиабатный процесс – процесс в теплоизолированной системе. Следовательно, изменение внутренней энергии при адиабатном процессе происходит только за счет совершении работы:

Так как работа внеш-них сил при сжатии положительна, внутренняя энергия газа при адиабатном сжатии увеличивается, а его температу-ра повышается.
При адиабатном рас-ширении газ совершает работу за счет уменьшения своей внутренней энергии, поэтому температура газа при адиабат-ном расширении понижается.
ПРИНЦИП ДЕЙСТВИЯ ТЕПЛОВЫХ ДВИГАТЕ-ЛЕЙ:
Тепловым двигателем называется двигатель, который произ-водит механическую работу за счет энергии, выделившейся при сгорании топлива. Некоторые виды тепловых двигателей:
- паровая маши-на;
- паровая турби-на;
- двигатель внутреннего сгорания;
- реактивный двигатель.
Физические основы ра-боты всех тепловых двигателей одина-ковы. Тепловой двигатель состоит из трех основных частей: нагревателя, рабочего тела, холодильника.
Процесс работы тепло-вого двигателя: Рабочее тело приводят в контакт с нагревателем ( - высокая), поэтому рабочее тело получа-ет от нагревателя . За счет этого количества теплоты рабочее тело совершает механическую работу. Затем рабочее тело приводят в контакт с холодильником ( - низкая), поэтому рабочее тело отдает тепло холодильнику. Таким образом возвра-щается в исходное состояние. Теперь рабочее тело приводят в контакт с нагревателем и все происходит сначала. Следовательно, тепловая машина – периодического действия, то есть в этой машине тело совершает замкнутый процесс – цикл. За каждый цикл рабочее тело совершает работу .
или
КПД принято выражать в процентах:
КПД ТЕПЛОВОГО ДВИГАТЕЛЯ И ЕГО МАКСИМАЛЬНОЕ ЗНАЧЕНИЕ:
В начале XIX века французский инженер Сади Карно исследовал пути повышения КПД тепловых двигателей. Он придумал цикл, который должен совершать идеальный газ в некоторой тепловой машине, такой, что при этом получается максимально возможный КПД. Цикл Карно состоит из двух изотерм и двух адиабат.
Идеальный газ приводят в контакт с нагревателем и предоставляют ему возможность расширяться изотермически, то есть при температуре нагревателя. Когда расширившийся газ перейдет в состояние 2, его теплоизолируют от нагревателя и дают ему возможность расширяться адиабатически, то есть газ совершает работу за счет убыли его внутренней энергии. Расширяясь адиабатически газ охлаждается до тех пор, пока его температура не будет равна температуре холодильника (состояние 3). Теперь газ приводят в контакт с холодильником сжимают изотермически. Газ отдает холодильнику . Газ переходит в состояние 4. Затем газ теплоизолируют от холодильника и сжимают адиабатически. При этом температура газа увеличивается и достигает температуры нагревателя. Процесс повторяется сначала.
(*) - формула для расчета КПД идеаль-ной тепловой машины, работающей по циклу Карно с идеальным газом.
Карно показал, что КПД любой другой тепловой машины (то есть с другим рабочим телом или работающей по другому циклу) будет меньше, чем КПД цикла Карно. На практике не используют машины, работающие по циклу Карно, но формула (*) позволяет определить максимальный КПД при заданных температурах нагревателя и холодиль-ника.

Очевидно, что для уве-личения КПД нужно понижать темпера-туру холодильника и повышать темпе-ратуру нагревателя. Понижать темпера-туру холодильника искусственно невыгодно, так как это требует допол-нительных затрат энергии. Повышать температуру нагревателя можно тоже до определенного предела, так как различ-ные материалы обладают различной жаропрочностью при высоких темпера-турах. Однако формула Карно показала, что существуют неиспользованные резервы повышения КПД, так как практический КПД очень сильно отличается от КПД цикла Карно.
ТЕПЛОВЫЕ ДВИГАТЕЛИ И ОХРАНА ПРИРО-ДЫ:
………

ИСПАРЕНИЕ И КОНДЕНСАЦИЯ, НАСЫЩЕННЫЕ И НЕНАСЫЩЕННЫЕ ПАРЫ:
Неравномерное распре-деление кинетической энергии теплово-го движения молекул приводит к тому, что при любой температуре кинетиче-ская энергия некоторых молекул жидкости или твердого тела может превышать потенциальную энергию их связи с остальными молекулами. Испарение – процесс, при котором с поверхности жидкости или твердого тела вылетают молекулы, кинетиче-ская энергия которых превышает потенциальную энергию взаимодейст-вия молекул. Испарение сопровождается охлаждением жидкости, так как жид-кость покидают молекулы, имеющие большую кинетическую энергию, и внутренняя энергия жидкости понижа-ется. Вылетевшие молекулы начинают беспорядочно двигаться в тепловом движении газа; они могут или навсегда удалиться от поверхности жидкости, или снова вернуться в жидкость. Такой процесс называется конденсацией.
Испарение жидкости в закрытом сосуде при неизменной температуре приводит к постепенному увеличению концентрации молекул испаряющегося вещества в газообраз-ном состоянии. Через некоторое время после начала процесса испарения концентрация вещества в газообразном состоянии достигает такого значения, при котором число молекул, возвра-щающихся в жидкость в единицу времени, становится равным числу молекул, покидающих поверхность жидкости за то же время. Устанавлива-ется динамическое равновесие между процессами испарения и конденсации вещества.
Вещество в газообраз-ном состоянии, находящееся в динами-ческом равновесии с жидкостью, называется насыщенным паром. Пар, находящийся при давлении ниже давления насыщенного пара называется ненасыщенным.
При сжатии насыщен-ного пара концентрация молекул пара увеличивается, равновесие между процессами испарения и конденсации нарушается и часть пара превращается в жидкость. При расширении насыщенно-го пара концентрация его молекул уменьшается и часть жидкости превра-щается в пар. Таким образом, концен-трация насыщенного пара остается постоянной независимо от объема. Так как давление газа пропорционально концентрации и температуре ( ), давление насыщен-ного пара при постоянной температуре не зависит от объема.
Интенсивность процес-са испарения увеличивается с возраста-нием температуры жидкости. Поэтому динамическое равновесие между испарением и конденсацией при повышении температуры устанавлива-ется при больших концентрациях молекул газа.
Давление идеального газа при постоянной концентрации молекул возрастает прямо пропорцио-нально абсолютной температуре. Так как в насыщенном паре при возрастании температуры концентрация молекул увеличивается, давление насыщенного пара с повышением температуры возрастает быстрее, чем давление идеального газа с постоянной концен-трацией молекул. То есть давление насыщенного пара растет не только вследствие повышения температуры жидкости, но и вследствие увеличения концентрации молекул пара.
Главное различие в поведении идеального газа и насыщенного пара состоит в том, что при изменении температуры пара в закрытом сосуде (или при изменении объема при постоянной температуре) меняется масса пара.
ЗАВИСИМОСТЬ ТЕМПЕРАТУРЫ КИПЕНИЯ ЖИДКОСТИ ОТ ДАВЛЕНИЯ:
При увеличении темпе-ратуры интенсивность испарения жидкости увеличивается, и при некото-рой температуре жидкость начинает кипеть. При кипении по всему объему жидкости образуются быстро расту-щие пузырьки пара, которые всплыва-ют на поверхность. Температура кипения жидкости остается постоян-ной.
В жидкости всегда при-сутствуют растворенные газы, которые выделяются на дне и стенках сосуда. Пары жидкости, находящиеся внутри пузырьков, являются насыщенными. С увеличением температуры давление насыщенных паров возрастает и пузырьки увеличиваются в размерах. Под действием выталкивающей силы они всплывают на поверхность.
Зависимость давления насыщенного пара от температуры объясняет, почему температура кипения жидкости зависит от давления на ее поверхность. Пузырек пара может расти, когда давление насыщенного пара внутри его немного превосходит давление в жидкости, которое склады-вается из давления воздуха на поверхность жидкости (внешнее давление) и гидростатического давления столба жидкости.
Кипение начинается при температуре, при которой давле-ние насыщенного пара в пузырьках сравнивается с давлением в жидкости. Чем больше внешнее давление, тем выше температура кипения.
У каждой жидкости своя температура кипения, которая зависит от давления насыщенного пара. чем выше давление насыщенного пара, тем ниже температура кипения соответствующей жидкости, так как при меньших температурах давление насыщенного пара становится равным атмосферному.
При увеличении темпе-ратуры жидкости увеличивается давление насыщенного пара и одновре-менно растет его плотность. Плотность жидкости, находящейся в равновесии со своим паром, наоборот, уменьшается вследствие расширения жидкости при нагревании.
Если на одном рисунке начертить кривые зависимости плотности жидкости и плотности ее насыщенного пара от температуры, то для жидкости кривая пойдет вниз, а для пара – вверх.
При некоторой темпе-ратуре обе кривые сливаются, то есть плотность жидкости становится равной плотности пара.
Критическая темпе-ратура – температура, при которой исчезают различия в физических свойствах между жидкостью и ее насыщенным паром.
При температурах, больших критической, вещество не превращается в жидкость ни при каких давлениях.
ВЛАЖНОСТЬ ВОЗДУХА:
Атмосферный воздух представляет собой смесь различных газов и водяного пара. Каждый из газов вносит свой вклад в суммарное давле-ние, производимое воздухом на нахо-дящиеся в нем тела.
Давление, которое про-изводил бы водяной пар, если бы все остальные газы отсутствовали, называют парциальным давлением водяного пара.
_Относительной влаж-ностью воздуха называют отноше-ние парциального давления водяного пара, содержащегося в воздухе при данной температуре, к давлению насыщенного пара при той же температуре, выраженное в процентах:

Так как давление на-сыщенного пара тем меньше, чем меньше температура, то при охлажде-нии воздуха находящийся в нем водяной пар при некоторой температуре стано-вится насыщенным. Температура , при которой находящийся в воздухе водяной пар становится насыщенным, называется точкой росы.
По точке росы можно найти давление водяного пара в воздухе. Она равно давлению насыщенного пара при температуре, равной точке росы. По значениям давления пара в воздухе и давления насыщенного пара при данной температуре можно определить относи-тельную влажность воздуха.

КРИСТАЛЛИЧЕСКИЕ И АМОРФНЫЕ ТЕЛА:
¬Аморфными называют-ся тела, физические свойства которых одинаковы по всем направлениям. Аморфные тела являются изотропными – у них нет строгого порядка в располо-жении атомов. Примерами аморфных тел могут служить куски затвердевшей смолы, янтарь, стекло.
Твердые тела, в кото-рых атомы или молекулы расположены упорядоченно и образуют периодически повторяющуюся внутреннюю структу-ру, называют кристаллами. Физические свойства кристаллических тел неодина-ковы в различных направлениях, но совпадают в параллельных направлени-ях. Это свойство кристаллов называется анизотропностью.
Анизотропия механи-ческих, тепловых, электрических и оптических свойств кристаллов объяс-няется тем, что при упорядоченном расположении атомов, молекул или ионов силы взаимодействия между ними и межатомные расстояния оказываются неодинаковыми по различным направлениям.
Кристаллические тела делятся на монокристаллы и поликри-сталлы. Монокристаллы иногда обладают геометрически правильной формой, но главный признак монокри-сталла – периодически повторяющаяся внутренняя структура во всем его объеме. Поликристаллическое тело представляет собой совокупность сросшихся друг с другом хаотически ориентированных маленьких кристаллов – кристаллитов. Каждый маленький монокристалл поликристаллического тела анизотропен, но поликристалличе-ское тело изотропно.
МЕХАНИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ТВЕРДЫХ ТЕЛ:
Рассмотрим механические свойства твердого тела на примере деформации растяжения. В любом сечении деформированного тела действуют силы упругости, препятствующие разрыву этого тела на части. Механическим напряжением называют отношение модуля силы упругости к площади поперечного сечения тела:

При малых деформациях напряжение прямо пропорционально относительному удлинению (участок ОА). Эта зависимость называется законом Гука:
, где - модуль Юнга.

Обозначим , тогда
Закон Гука выполняет-ся только при небольших деформациях, а следовательно, при напряжениях, не превосходящих некоторого предела. Максимальное напряжение , при котором еще выполняется закон Гука называют пределом пропорционально-сти.
Если увеличивать на-грузку, то деформация становится нелинейной, напряжение перестает быть прямо пропорционально относительно-му удлинению. Тем не менее при небольших нелинейных деформациях после снятия нагрузки форма и размеры тела практически восстанавливаются (участок АВ). Максимальное напряже-ние, при котором еще не возникают заметные остаточные деформа-ции(относительная остаточная дефор-мация не превышает 0,1%), называют пределом упругости .
Если внешняя нагрузка такова, что напряжение в материале превышает предел упругости, то после снятия нагрузки тело остается деформи-рованным. При некотором значении напряжения, соответствующем на диаграмме точке С, удлинение нараста-ет практически без увеличения нагруз-ки. Это явление называется текучестью материала (участок CD).
Далее с увеличением деформации кривая напряжений начинает немного возрастать и достига-ет максимума в точке Е. Затем напряже-ние резко спадает и тело разрушается. Разрыв происходит после того, как напряжение достигает максимального значения , называемого преде-лом прочности.
УПРУГИЕ ДЕФОРМАЦИИ:
При упругих деформа-циях размеры и форма тела восстанав-ливаются при снятии нагрузки.